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 同軸電纜電磁場(chǎng)的特點(diǎn)是：當(dāng)表里導(dǎo)電體的電流強(qiáng)度相同、方向相反時(shí)，不管其電流是直流仍是溝通，電纜外部將均檢測(cè)不到電磁場(chǎng)改變。但當(dāng)表里導(dǎo)電體的電流方向相同或僅二者之一存在電流時(shí)，則電纜外部將均能檢測(cè)到電磁場(chǎng)。由此，咱們能夠猜測(cè)：原子中的電子環(huán)繞原子核作高速運(yùn)動(dòng)而不能檢測(cè)到其電磁場(chǎng)的改變的原因是因?yàn)樵雍嗽谧飨嗤倪\(yùn)動(dòng)，但因其帶電量與電子相同，但電性正好相反，因而，電流的方向相反，但電流強(qiáng)度相同。由此構(gòu)成如同軸電纜表里導(dǎo)體的電流強(qiáng)度相同但方向相反時(shí)的景象相同，原子外部不能檢測(cè)到電磁場(chǎng)的改變。

一、同軸電纜電磁場(chǎng)的散布特性
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1、直線同軸電纜的電磁場(chǎng)散布特性

從同軸電纜電磁場(chǎng)特征猜測(cè)原子電磁場(chǎng)散布規(guī)矩
如上圖一所示：Ａ區(qū)為內(nèi)導(dǎo)體，Ｂ區(qū)為絕緣體，Ｃ區(qū)為外導(dǎo)體，Ｄ區(qū)為電纜外部。當(dāng)Ａ、Ｃ導(dǎo)體內(nèi)存在電流強(qiáng)度相同、方向相反的直流電流Ｉ（咱們假定電子運(yùn)動(dòng)時(shí)是均勻散布在導(dǎo)體的截面上，暫不考慮電流或許存在的趨膚效應(yīng)等要素）時(shí)，則Ａ區(qū)的磁場(chǎng)強(qiáng)度為：自中心向外隨半徑的增大而增大（磁場(chǎng)強(qiáng)度Ｂ＝µ0Ｉr/（2π））；Ｂ區(qū)的磁場(chǎng)強(qiáng)度為：自內(nèi)導(dǎo)體外緣向外隨半徑的增大而減?。ù艌?chǎng)強(qiáng)度Ｂ＝µ0Ｉ/（2πr））；Ｃ區(qū)的磁場(chǎng)強(qiáng)度為：自外導(dǎo)體內(nèi)緣向外隨半徑的增大而減?。ù艌?chǎng)強(qiáng)度Ｂ＝µ0Ｉ[1-（r2-R02)/(R12-R02)]/（2πr），其間Ｒ0和Ｒ1別離為外導(dǎo)體的內(nèi)徑和外徑），在外導(dǎo)體外緣處磁場(chǎng)強(qiáng)度為0；Ｄ區(qū)的磁場(chǎng)強(qiáng)度為：0。

假如以上同軸電纜表里導(dǎo)體中的電流為交變電流，則將電流強(qiáng)度Ｉ以交變電流強(qiáng)度Ｉ＝Ｉ0sin(2πft)替換即可，也便是磁場(chǎng)強(qiáng)度也是交變的。

2、同圓心雙圓環(huán)的電磁場(chǎng)散布特性

如下圖二所示：當(dāng)內(nèi)環(huán)和外環(huán)導(dǎo)體別離存在電流強(qiáng)度持平、方向相反的電流Ｉ時(shí)，相似上面的直線同軸電纜時(shí)的磁場(chǎng)散布規(guī)矩。咱們能夠粗略地剖析：區(qū)域Ａ和Ｅ的磁場(chǎng)強(qiáng)度均可近似視為0；區(qū)域Ｃ較單個(gè)圓環(huán)時(shí)的磁場(chǎng)強(qiáng)度大一倍左右。

從同軸電纜電磁場(chǎng)特征猜測(cè)原子電磁場(chǎng)散布規(guī)矩
3、同球心雙球面的電磁場(chǎng)散布特性

如上圖二相似，同球心雙球面上的內(nèi)球面和外球面上各個(gè)過(guò)球心的截面同圓心雙圓環(huán)上別離存在電流強(qiáng)度持平、方向相反的電流Ｉ時(shí)，相似上面的同圓心雙圓環(huán)時(shí)的磁場(chǎng)散布規(guī)矩相同：區(qū)域Ａ和Ｅ的磁場(chǎng)強(qiáng)度均可近似視為0；區(qū)域Ｃ較單個(gè)圓環(huán)時(shí)的磁場(chǎng)強(qiáng)度大一倍左右。將悉數(shù)過(guò)球心的截面積分后就可得到同球心雙球面的電磁場(chǎng)散布了。

二、原子電磁場(chǎng)的散布特性

1、氫原子基態(tài)下的電磁場(chǎng)散布特性

從同軸電纜電磁場(chǎng)特征猜測(cè)原子電磁場(chǎng)散布規(guī)矩
如上圖三所示：咱們能夠視氫原子在基態(tài)且無(wú)外界捆綁條件下的運(yùn)動(dòng)狀況是：質(zhì)子和電子環(huán)繞一起的質(zhì)心作對(duì)稱的、在相對(duì)確認(rèn)的球面上的圓周運(yùn)動(dòng)，也便是無(wú)任何時(shí)，電子與質(zhì)子均坐落質(zhì)心的對(duì)稱方向上，且質(zhì)子、電子與質(zhì)心在同一平面內(nèi)。由電子和質(zhì)子運(yùn)動(dòng)發(fā)生的磁場(chǎng)散布規(guī)矩：在時(shí)刻較短的時(shí)段（如時(shí)刻小于電子或質(zhì)子環(huán)繞質(zhì)心運(yùn)動(dòng)一周）時(shí)，可視為同心雙圓環(huán)的景象；在時(shí)刻較長(zhǎng)的時(shí)段（如時(shí)刻大于電子或質(zhì)子環(huán)繞質(zhì)心運(yùn)動(dòng)一周且各周不在同一過(guò)質(zhì)心的截面內(nèi)）時(shí)，可視作同心雙球面的景象，其磁場(chǎng)散布規(guī)矩應(yīng)相似于同心雙圓環(huán)或同心雙球面的景象。

2、氦原子基態(tài)下的電磁場(chǎng)散布特性

從同軸電纜電磁場(chǎng)特征猜測(cè)原子電磁場(chǎng)散布規(guī)矩
如上圖四所示：咱們能夠視氦原子在基態(tài)且無(wú)外界捆綁條件下的運(yùn)動(dòng)狀況是：質(zhì)子、中子和電子環(huán)繞一起的質(zhì)心作對(duì)稱的、在相對(duì)確認(rèn)的球面上的圓周運(yùn)動(dòng)，也便是無(wú)任何時(shí)，一個(gè)電子與一個(gè)質(zhì)子成對(duì)地坐落質(zhì)心的對(duì)稱方向上，且質(zhì)子、電子與質(zhì)心在同一平面內(nèi)。由電子和質(zhì)子運(yùn)動(dòng)發(fā)生的磁場(chǎng)散布規(guī)矩：在時(shí)刻較短的時(shí)段（如時(shí)刻小于電子或質(zhì)子環(huán)繞質(zhì)心運(yùn)動(dòng)一周）時(shí)，可視為同心雙圓環(huán)的景象；在時(shí)刻較長(zhǎng)的時(shí)段（如時(shí)刻大于電子或質(zhì)子環(huán)繞質(zhì)心運(yùn)動(dòng)一周且各周不在同一過(guò)質(zhì)心的截面內(nèi)）時(shí)，可視作同心雙球面的景象，其磁場(chǎng)散布規(guī)矩應(yīng)相似于同心雙圓環(huán)或同心雙球面的景象。

3、質(zhì)子數(shù)量大于二的原子基態(tài)下的電磁場(chǎng)散布特性

與上述氦原子相似，無(wú)任原子有多少個(gè)質(zhì)子，其基態(tài)條件下的電子數(shù)量與質(zhì)子數(shù)量均持平，均能夠組成一個(gè)質(zhì)子和一個(gè)電子成對(duì)地、對(duì)稱地環(huán)繞一起質(zhì)心作圓周運(yùn)動(dòng)，其磁場(chǎng)散布特性也應(yīng)與氦子相似。

三、原子安穩(wěn)狀況時(shí)電子運(yùn)動(dòng)軌跡不規(guī)矩原因剖析

原子為了到達(dá)如上剖析所述的、原子外部磁場(chǎng)為0的狀況，也便是既不丟失能量，也不吸收能量的狀況，或吸收與丟失的能量到達(dá)平衡，其原子核和外部電子均應(yīng)環(huán)繞一起的質(zhì)心作對(duì)稱性運(yùn)動(dòng)。這樣才不會(huì)在原子外部測(cè)量到磁場(chǎng)，當(dāng)然原子外部的電場(chǎng)也會(huì)為0。這種運(yùn)動(dòng)狀況是原子的最安穩(wěn)運(yùn)動(dòng)狀況。因?yàn)樵釉诖朔N運(yùn)動(dòng)狀況時(shí)有萬(wàn)有引力、電磁力、慣性力、自旋力一起起作用，一起，原子所在的環(huán)境不或許是肯定不受周圍其他原子的影響，因而還有外部原子的影響力。原子要戰(zhàn)勝這些力的一起作用以到達(dá)安穩(wěn)的、不丟失能量的狀況，外部電子和原子核的實(shí)踐運(yùn)動(dòng)軌跡就呈現(xiàn)出不規(guī)矩狀況，也便是常說(shuō)的電子云狀況。因?yàn)檫@類安穩(wěn)狀況只要在最外層電子不斷調(diào)整運(yùn)動(dòng)方向和軌跡時(shí)才干完成，因而，原子呈現(xiàn)出各種不同的能態(tài)和特征。